Студопедия КАТЕГОРИИ: АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Кинетическая энергия системы
Кинетической энергией системы называется скалярная величина Т, равная арифметической сумме кинетических энергий всех ее точек. . (4.20) Кинетическая энергия является характеристикой поступательного и вращательного движения системы. Она является положительной скалярной величиной, зависит от направлений движения и не характеризует изменений этих направлений. На изменение кинетической энергии влияет действие внешних и внутренних сил. Если система состоит из нескольких тел, то . Поступательное движение. В этом случае все точки тела движутся с одинаковыми скоростями, равными скорости движения центра масс. Следовательно, для любой точки Vк = Vс и согласно формуле(4.19) или , (4.21) где М – масса тела; Vс – скорость центра масс. Вращательное движение (рис. 4.11). , где hк – расстояние точки от оси вращения; – угловая скорость.
Рис. 4.11
Подставляя в (4.20) значение скорости, получим: ; ; . (4.22) Плоскопараллельное движение. При этом движении скорости всех точек в каждый момент времени распределены так, как если бы тело вращалось вокруг оси, перпендикулярной к плоскости движения и проходящей через мгновенный центр скоростей Р (рис. 4.12). Следовательно, по формуле (4.21) , (4.23) где IР – момент инерции относительно названной оси; – угловая скорость тела. Величина IР будет переменной, так как положение центра Р при движении тела все время меняется. Введем вместо IР постоянный момент инерции Iс относительно оси, проходящей через центр масс С тела. По теореме Гюйгенса . Подставим IР в (4.19/).
Рис. 4.12
Учитывая, что точка Р – мгновенный центр скоростей, то
, где Vс – скорость центра масс С. Окончательно . (4.24) Таким образом, при плоскопараллельном движении кинетическая энергия тела равна энергии поступательного движения со скоростью центра масс, сложенной с кинетической энергией вращательного движения вокруг центра масс. Общий случай движения. Если за полюс взять центр масс С тела
Рис. 4.13
Тогда скорость в любой точке
где ; hк – расстояние точки от оси СР; – абсолютная угловая скорость. Учитывая, что , где – масса тела; – момент инерции относительно мгновенной оси; , так как она представляет количество движения, получаемое телом при его вращении вокруг оси ОР, проходящей через центр масс тела. Окончательно получаем: . (4.25) Кинетическая энергия равна кинетической энергии поступательного движения со скоростью центра масс, сложенной с кинетической энергией вращательного движения вокруг оси, проходящей через центр масс.
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2018-05-30; просмотров: 239. stydopedya.ru не претендует на авторское право материалов, которые вылажены, но предоставляет бесплатный доступ к ним. В случае нарушения авторского права или персональных данных напишите сюда... |