Студопедия КАТЕГОРИИ: АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Универсальный закон распределения скоростей
Переходная область турбулентного пограничного слоя характерна тем, что в ней начинают проявляться турбулентные пульсации, определяющие помимо напряжения молекулярного трения появление соизмеримого турбулентного напряжения. Эту область называют ламинарно-турбулентной, в которой профиль скорости представлен формулой (10.12) Во внутренней переходной области ( <500) имеет место чисто турбулентный режим течения и здесь выполняется логарифмический закон распределения скорости: , (10.13) где – осредненное по времени значение скорости. Этот закон является универсальным, так как применим в широком диапазоне чисел Рейнольдса вплоть до ядра потока для течений в каналах и до оси цилиндрических труб. Константы в уравнении (10.13) при расчете течений в пограничном слое гладких труб и плоских каналов имеют следующие значения: A = 5,75; B = 5,5. Во внешней турбулентной области течения (ядре потока) чаще всего используется степенной закон распределения скоростей (табл. 10.2). Универсальный закон распределения скоростей в трубе, плоском канале и пограничном слое представлен на рис. 10.5. Кривая 1 соответствует ламинарному течению в вязком подслое пограничного слоя, а кривая 2 проведена по точкам, полученным для переходной области на основе экспериментальных исследований. Кривая 3 соответствует результатам расчета течений для гладких труб по формуле (10.13) и хорошо сопоставляется с опытными значениями в широком диапазоне чисел Рейнольдса . Выражение (10.13) для гладких труб дает универсальный закон сопротивления с учетом согласования с результатами экспериментальных исследований: , (10.14) где вычисляется по средней расходной скорости и в трубе диаметром ; – коэффициент сопротивления. Если же бугорки шероховатости выступают за вязкий подслой, то касательное напряжение зависит от степени шероховатости стенки. В этом случае , (10.15) где определяется по зависимости, представленной на рис. 10.6.
Рис. 10.5. Универсальный закон распределения скоростей в трубе, плоском канале и пограничном слое
Рис. 10.6. Зависимость для шероховатой трубы
Для турбулентного пограничного слоя на шероховатой пластине с большими значениями чисел используются формулы: . (10.16) В практике расчета турбулентного течения в трубах находит применение степенная зависимость распределения скорости в поперечном сечении: , (10.17) значения в зависимости от числа Re приведены ниже:
Следует отметить, что при ламинарном течении в трубе 0,5, т.е. эпюра скорости здесь менее полная в сравнении с турбулентным течением. В случае, когда вязкий подслой «разрушен» выступами шероховатости, для вычисления коэффициента сопротивления используется формула Никурадзе: . (10.18) |
||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2018-04-12; просмотров: 362. stydopedya.ru не претендует на авторское право материалов, которые вылажены, но предоставляет бесплатный доступ к ним. В случае нарушения авторского права или персональных данных напишите сюда... |