Студопедия КАТЕГОРИИ: АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Тепловая схема однородного стержня
Рассмотрим одномерный стержень, поперечное сечение которого столь мало, чтобы можно было пренебречь изменением температуры по его сечению. В этом случае, температурное поле стержня является одномерным и изменяется только по оси х, направленной по длине стержня. Постановка задачи. Зададим граничные условия 3 рода, т.е. на границах стержня происходит теплообмен со средой. Для решения задачи примем следующие начальные данные: · температура среды и коэффициент теплоотдачи со стороны левой границы стержня равны: Та1=400 0С и α1=5 Вт/м2 0С, со стороны правой – Та2=1000С и α2=20 Вт/м2 0С; · длина стержня L равна 200 мм; · теплопроводность стержня λ = 0,1 Вт/м 0С; · радиус стержневого элемента r= 5 мм. Решение задачи. Разобьем длину стержня сечениями перпендикулярными оси x на три конечных объема длиной Δx=0.01мм и площадью сечения A, равной площади поперечного сечения стержня. Соответствующая тепловая схема приведена на рис.1.1. В центре каждого объема поместим по одному узлу, при этом номер узла совпадает с номером объема. Пронумеруем узлы тепловой схемы так, как показано на рис.1. от узла 1 (на левом торце стержня) до узла 3 (на правом торце стержня). а)
б) Рисунок 1. Одномерный стержень, разбитый на конечные объемы (а) и его тепловая схема (б) Рассмотрим баланс потока теплоты в i-ом выделенном объеме, воспользовавшись интегральным уравнением теплового баланса (1) где Vi = A∆xi – объем i-го элемента; Si – площадь всей поверхности выделенного i-го объема. Индекс i относит рассматриваемые переменные к i-му выделенному объему. Поверхностный интеграл в левой части уравнения (1.1) выражает суммарный тепловой поток, пересекающий поверхность выделенного i-ro объема. Учитывая, что тепловой поток вдоль стержня одномерен (не изменяется в направлении перпендикулярном оси х), а тепловой поток с боковой поверхности стержня отсутствует (поскольку рассматривается теплоизолированный с боковой поверхности стержень) можно записать, например, для узла 2, что (2) где J2 и J3 - тепловые потоки на левой и павой границах выделенного объема. За положительное направление вектора теплового потока принято направление, соответствующее вытеканию из объема теплового потока. Так как, рассматриваемая задача является стационарной, т.е. dT/dt =0 и внутренние источники теплоты отсутствуют, то уравнение (1) принимает следующий вид: (3) Уравнения теплового баланса, записанные для узлов тепловой схемы, имеют вид:
(4) где R1, R2, R3, R4 – тепловые сопротивления выделенных объемов между узлами. Баланс потоков теплоты, протекающих в ветвях соединенных с узлами 1, 2, 3 выражаются следующими уравнениями (5) Ориентированный граф тепловой схемы представлен на рис.2. Номера ветвей указаны в кружках. Рисунок.2. Ориентированный граф тепловой схемы В стационарном случае, вектор-столбец температур Т описывается матричным уравнением, при , т.е. (6) Введя вектор-столбец тепловых потоков ветвей J=||J1 J2 J3 J4||Т, систему уравнений можно записать в матричном виде AJ=0 (7) Матрица A называется матрицей инциденции, для рассматриваемого случая имеет размерность 3*4 и равна: (8) Уравнение (7) является, по существу, дискретным уравнением баланса тепловых потоков в тепловой схеме. Вид матрицы A нетрудно понять. Строки матрицы соответствуют узлам графа и расположены согласно их номерам от 1 до 3 сверху вниз, а столбцы матрицы соответствуют ветвям графа, причем номер столбца равен номеру ветви в тепловой схеме. Разности температур в ветвях графа можно представить в виде вектора- столбца ΔT: (9) Введя вектор столбец температур узлов графа (10) простым перемножением легко убедится, что вектор-столбец (9) можно записать в следующем матричном виде: (11)
(12) где - вектор-столбец известных температур в ветвях 1 и 4 тепловой схемы. Сравнение матрицы инциденций A (8) и матрицы в соотношении (11) показывает, что последняя матрица является транспонированной по отношению к матрице А, т.е. равна АТ, поэтому вектор-столбец ΔТ (9) в соотношении (11) можно записать в матричном виде через транспонированную матрицу инциденций АТ, т.е. ΔТ=АТТ (13) Полученные матрично-топологические соотношения (7) и (9) устанавливают связь между тепловыми потоками в ветвях тепловой схемы и преобразование узловых температур в разности температур в ветвях. Матрица инциденций А отображает структуру тепловой схемы. Матрица А, естественным образом, была получена из системы уравнений баланса тепловых потоков в узлах графа. Для исчерпывающего описания графа тепловой схемы необходимо располагать соотношениями, связывающими тепловые потоки и разности температур в ветвях графа, в соответствии с элементами схемы, представленными ветвями. Выше было показано, что тепловой поток Ji в i-ой ветви равен Ji=giΔTi. Тогда связь векторов-столбцов J и ΔТ может быть записана в следующем матричном виде: (14) где G – квадратная матрица проводимостей ветвей размерностью М*М, М – количество ветвей графа. Матрица проводимостей G формируется следующим образом: если ветвь i представляет собой тепловую проводимость gi (кондуктивную или конвективную), то элемент ii матрицы G равен gi. Конвективные тепловые проводимости с торцов стержня, которые входят в ветви с номерами 1 и 4 равны соответственно и . Тепловые кондуктивные проводимости, которые входят в ветви с номерами 2 и 3 равны и Строим матрицу проводимостей G: (15) Введем матрицу B, которая находится по формуле: (16) где АТ – транспонированная матрица А. (17) Подставляя выражения (8), (12), (15) и (16) в уравнение (18) (18) находим искомые температуры в узлах стержневого элемента. (19) Отсюда температуры равны: Т1=373.3 0С; Т2=240 0С; Т3=106.7 0С. Распределение температуры в стержневом термодинамическом элементе представлены на рис.3
Рисунок.3. График распределения температур по длине одномерного стержня |
||
Последнее изменение этой страницы: 2018-04-12; просмотров: 273. stydopedya.ru не претендует на авторское право материалов, которые вылажены, но предоставляет бесплатный доступ к ним. В случае нарушения авторского права или персональных данных напишите сюда... |