Значения констант формулы 5.28.

нуклид	233U	235U	239Pu	241Pu
C	0,755	0,770	0,733	0,733
	1,96±0,06	1,94±0,05	2,00±0,05	2,00±0,05

Реальный спектр нейтронов в активной зоне ядерного реактора отличается от описанных выше, поскольку энергетическое распределение нейтронов формируется разными нуклидами, входящими в состав ядерного топлива, а также накоплением нейтронов низких энергий в процессе замедления быстрых нейтронов деления в отражателе и конструктивных элементах активной зоны. На рис.5.14 показан типичный спектр нейтронов в активной зоне реактора на тепловых нейтронах с указанием отдельных энергетических групп.

Рис.5.14. Спектр нейтронов деления (1) и в активной зоне реактора на тепловых нейтронах (2).

При использовании реакторных установок для экспериментальных исследований использованием различных замедлителей формируют спектры нейтронов под определенную задачу; тогда действующий спектр может сильно отличаться от спектра нейтронов деления.

Атомный реактор является самым мощным стационарным источником нейтронов. В зависимости от типа реактора плотность потока нейтронов деления в активной зоне достигает 10¹⁷  - 10²⁰ м^-2 с^-1.

Запаздывающие нейтроны, доля которых составляет не более 1%, играют определяющую роль в управлении цепной самоподдерживающейся ядерной реакцией. Природа их образования описана выше (см. разд. 5.2.4) и их временные параметры связаны с периодами β-распада их предшественников. Обычно идентифицируется 6 временных групп запаздывающих нейтронов с некоторыми усредненными периодами полураспада. Выходы запаздывающих нейтронов в каждом временном интервале для различных тяжелых нуклидов приведены в табл.5.6.

Таблица 5.6.