Число вторичных нейтронов на 1 акт деления

Все нейтроны деления подразделяются на  мгновенные и запаздывающие.

Мгновенные нейтроны, составляющие более 99% общего числа, испускаются через 10^–15 с после начала деления, т. е. практически мгновенно. Оставшаяся часть нейтронов (менее 1%) выходит с задержкой от десятых долей секунды до примерно минуты и даже несколько больше. Эти нейтроны относят к запаздывающим. Энергия запаздывающих нейтронов оказывается почти в два раза меньше энергии мгновенных нейтронов.

В пределах интервала энергий от 0,1 до 18 МэВ распределение нейтронов деления по энергиям близко к максвелловскому и приведено на рис.5.13.

Для точного описания спектра нейтронов деления используется формула:

                        n(E)=a·sh ·exp(-E/c) (5.36),

Рис.5.13. Спектр нейтронов деления ²³⁵U тепловыми нейтронами.

коэффициенты которой предлагаются разными авторами следующими:

 константы Крэнберга:

  a=0,453; b=2,29; c=0,965; 

константы Уатта-Фэзера: 

  а=0,484; b= 2; c=1.

Представленные формулой (5.36) спектры нейтронов деления нормированы на 1 нейтрон деления, а энергия Е выражена в МэВ.

                                                При делении ²³⁵U тепловыми нейтронами средняя энергия мгновенных нейтронов деления близка к 2 МэВ, а максимум распределения приходится на 0,7 МэВ. Считается, что спектр нейтронов деления простирается до 10 МэВ, т.к. вклад более высокоэнергетичных нейтронов очень мал. В низкоэнергетической части спектра вклад нейтронов с энергией ниже 0,05 МэВ составляет менее 0,5%.

Энергетический спектр нейтронов деления зависит от энергии нейтронов, вызывающих деление, и делящегося материала. Однако это различие невелико и часто на практике используются спектры нейтронов деления ²³⁵U тепловыми нейтронами, описываемые выше приведенной формулой. Для оценки спектров мгновенных нейтронов деления, испускаемых разными делящимися материалами, используется упрощенная формула Крэнберга: 

      n(E)=С  exp (-3E/(2 ))                     (5.37)

с полученными экспериментально значениями нормировочного множителя С и средней энергией спектра , приведенными для разных делящихся нуклидов в табл.5.5.

Таблица 5.5.