Студопедия КАТЕГОРИИ: АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Теорема об изменении кинетического момента. Теорема Резаля.
1) теорема моментов относительно центра : производная по времени от момента количества движения системы относительно некоторого центра , равна главному моменту действующих на систему внешних сил относительно того-же центра 2) теорема моментов относительно оси : производная по времени от кинетического момента механической системы относительно некоторой оси равна алгебраической сумме моментов , приложенных к системе внешних сил относительно той же оси. Закон сохранения кинетического момента механической системы: 1)если главный момент внешних сил действующих на систему относительно произвольного центра остаётся равным 0 в процессе движения , то кинетический момент системы относительно этого центра не изменяется: 2)если сумма моментов действующих внешних сил относительно какой либо оси координат равна 0 , то кинетический момент системы относительно этой оси остаётся постоянным: Кинетический момент при сложном движении тела . Закон сохранения кинетического момента. Кинетический момент системы в сложном движении Наряду с инерциальной системой отсчета с осями xyz введем поступательно движущиеся С координаты с началом в центре масс С (Рис.3). Теперь движение каждой точки можно представить как сложное. Скорость точки будет складываться из переносной скорости, равной для всех точек скорости центра масс С и относительной скорости vjr vj=vC+vjr (7) Кроме того, из рисунка видно, что rj=rC+rj (8) Теперь Ko= Smj(rC+rj)×(vC+vrj)= rC×vC Smj+rC×Smjvrj+(Smjrj)×vC+Smjrj×vrj (9) Здесь второе и третье слагаемые равны нулю поскольку по определению центра масс Smjrj=MrC=0 Smjvrj=d/dtSmjrj=0 (10) Последнее слагаемое логично назвать относительным кинетическим моментом системы KC= Smjrj×vrj (11) Теперь KO= KC+ rC×MvC (12)
Импульс силы . Импульс равнодействующей. Импульс внутренних сил. Импульс силы — это векторная физическая величина, равная произведению силы на время её действия. За конечный промежуток времени : Изменение импульса тела равно импульсу равнодействующей сил, действующих на данное тело.
Элементарная работа силы и момента. Работа равнодействующей. Элементарная работа силы может определяется по формуле δA(f)=F*dσ*cos(F,v) независимо от направления происходящего движения. Если точка перемещается под действием переменной силы F то δA(F)=Fx dx+Fy dy+Fz dz Работа равнодействующей: Теорема 1. Работа внутренних сил мех. сист. и твердого тела. Теоремы о работе силы. Работа внутренних сил мех. сист. и твердого тела. Для всех внутренних сил системы алгебраическая сумма работ внутренних сил равна нулю. δАі =∑δАкі =0 Теоремы о работе силы. Теорема 1: работа равнодействующей силы на некотором перемещении равна алгебраической сумме работ составляющих сил на том же перемещении. A(R)=∑A(Fk) Теорема 2: работа постоянной силы на результирующее перемещение равна алгебр. сумме работ на каждом из перемещений. A=∑Ak
|
||
Последнее изменение этой страницы: 2018-04-12; просмотров: 373. stydopedya.ru не претендует на авторское право материалов, которые вылажены, но предоставляет бесплатный доступ к ним. В случае нарушения авторского права или персональных данных напишите сюда... |