Студопедия КАТЕГОРИИ: АвтоАвтоматизацияАрхитектураАстрономияАудитБиологияБухгалтерияВоенное делоГенетикаГеографияГеологияГосударствоДомЖурналистика и СМИИзобретательствоИностранные языкиИнформатикаИскусствоИсторияКомпьютерыКулинарияКультураЛексикологияЛитератураЛогикаМаркетингМатематикаМашиностроениеМедицинаМенеджментМеталлы и СваркаМеханикаМузыкаНаселениеОбразованиеОхрана безопасности жизниОхрана ТрудаПедагогикаПолитикаПравоПриборостроениеПрограммированиеПроизводствоПромышленностьПсихологияРадиоРегилияСвязьСоциологияСпортСтандартизацияСтроительствоТехнологииТорговляТуризмФизикаФизиологияФилософияФинансыХимияХозяйствоЦеннообразованиеЧерчениеЭкологияЭконометрикаЭкономикаЭлектроникаЮриспунденкция |
Определение скорости потока с помощью трубок Пито-ПрандтляСтр 1 из 2Следующая ⇒
Гидрогазодинамика
г. Санкт - Петербург 2010 г. Введение
Целью данной курсовой работы заключается в том, чтобы научить студентов применять полученные знания для решения конкретных инженерных задач по важнейшим разделам курса «Гидрогазодинамика», к числу которых относятся инструментальные скорости газообразных сред, а также определение сопротивления твердых тел, обтекаемых потоком вязкого газа, расчет газопровода. Курсовая работа включает в себя выполнение трех заданий: 1. Определение скорости потока с помощью трубки Пито-Прандтля. 2. Газодинамический расчет пограничного слоя на плоской пластине, обтекаемой потоком вязкого газа. 3. Расчет газопровода. Задание 1 Определение скорости потока с помощью трубок Пито-Прандтля При определении скоростей и расходов газообразных сред широко используются специальные насадки (трубки Пито-Прандтля, рис. 1.1.). Насадки вводят и ориентируют перпендикулярно потоку. При дозвуковых скоростях в первой центральной трубке создается давление, равное полному давлению набегающего потока (давлению заторможенного потока) . Рис. 1.1. Трубка Пито-Прандтля 1 – трубка для измерения полного давления (давление заторможенного потока); 2 – трубка для измерения статического давления
Во второй трубке, при достаточном удалении боковых отверстий от носика, устанавливается давление, близкое к статическому давлению потока . Обе эти трубки соединяются манометрами. По измеренным давлениям и находится отношение и затем определяют значение числа Маха и скорость потока: (1.1) где: – полное давление, Па; – статическое давление, Па; – число Маха; – показатель адиабаты. При определении скорости потока газа, а так же любых несжимаемых жидкостей используются уравнения Бернулли в следующем виде: (1.2) Данные насадки используются также и для определения скорости сверхзвуковых потоков. В отличие от дозвукового потока, в сверхзвуковом потоке перед трубкой образуется ударная волна. Газовая струйка, направление движения которой совпадает с осью симметрии трубки, претерпевает полное торможение, сначала проходя через прямую часть ударной волны (прямой скачок уплотнения), где её скорость становится дозвуковой. Затем, при входе в отверстие 1, скорость плавно уменьшается до нуля (рис. 1.2.). Таким образом, давление в трубке 1 соответствует давлению торможения за ударной волной а давление в трубке 2 статическому давлению набегающего потока . Отношение давлений позволяет определить число Маха до ударной волны по уравнению Релея: (1.3) где – число Маха до ударной волны [5]. Рис. 1.2. Трубка Пито-Прандтля в сверхзвуковом потоке
В приложении на рис.II 1.1 приведен график зависимости . Ниже приведены соотношения, связывающие термодинамические параметры до и после косого скачка уплотнения. При данные соотношения будут справедливы для прямого скачка уплотнения. (1.4) (1.5) (1.6)
1.2 Расчет скорости потока При экспериментальном определении скорости потока воздуха были зафиксированы два U-образных ртутных манометра и присоединенных к трубке Пито-Прандтля (рис. 1.3). Манометр замеряет давление заторможенного потока, манометр – статическое давление. Неподвижный термометр, омываемый потоком воздуха, показывает температуру . К трубке Пито-Прандтля, помещенной в поток воздуха, присоединены два U-образных ртутных манометра. Разность уровней в манометре в манометре (рис. 1.3). Неподвижный термометр, омываемый потоком, показывает Атмосферное давление ( Определить: 1. Скорость потока воздуха. 2. Давление заторможенного потока, считая воздух несжимаемой средой / /, и относительную ошибку при этом допущении. 3. Скорость воздуха при сверхзвуковом режиме течения по новым показаниям манометров и .
Рис. 1.3. Трубка Пито-Прандтля с присоединенными U-образными манометрами
Решение: 1. Выразим показания манометров в абсолютных единицах:
Решая уравнение (1.1) относительно , получим
Как известно, число Маха выражает отношение скорости потока в данной точке потока местной скорости звука . Определим величину скорости звука , где – температура движущегося потока воздуха, К. По условию задачи показание неподвижного термометра будет соответствовать температуре заторможенного потока :
Таким образом, скорость воздушного потока будет равна
2. Если считать воздух несжимаемым, то его плотность в заторможенном состоянии будет такой же, как и при движении:
Выразим статическое давление (1 мм.рт. ст. = 133,3Па) ; Определим давление заторможенного потока для несжимаемой среды ( по уравнению (1.2):
Относительная ошибка в определении давления торможения составит
где 3. По новым показателям манометров давления также выразим в абсолютных единицах:
Определим отношение давлений и по графику на рис.II 1.1 находим число Маха до скачка уплотнения:
Скорость сверхзвукового потока находим из соотношения
Задание 2 |
||||
Последнее изменение этой страницы: 2018-04-12; просмотров: 664. stydopedya.ru не претендует на авторское право материалов, которые вылажены, но предоставляет бесплатный доступ к ним. В случае нарушения авторского права или персональных данных напишите сюда... |